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光學(xué)玻璃 SP690短波通濾光片

光學(xué)玻璃 SP690短波通濾光片

 詳情說(shuō)明

薄膜濾光片

薄膜吸收濾光片是由某種材料的單層薄膜構(gòu)成的
，這種材料的本征吸收限正好對(duì)應(yīng)所要求的截至波長(zhǎng)。這種濾波片通常具有長(zhǎng)波通特性
。半導(dǎo)體材料在其本征吸收限內(nèi)可以從不透明突變到透明
，可以作為優(yōu)質(zhì)的長(zhǎng)波通截止濾光片的極有效材料。
用電子束(EB)蒸發(fā)的TiO2和SiO2薄膜系統(tǒng)具有重要的應(yīng)用
。但是用常規(guī)的蒸發(fā)技術(shù)，即使基板的溫度高達(dá)300℃以上
，薄膜仍呈現(xiàn)出明顯的柱狀結(jié)構(gòu)特性。這種柱狀結(jié)構(gòu)的薄膜
，由于膜層中包含著大量的空隙
，因此隨著薄膜濾光片吸潮，膜層折射率升高
，濾光片的中心波長(zhǎng)就會(huì)產(chǎn)生明顯的漂移
。為了表征這種結(jié)構(gòu)特性
，人們提出了聚集密度P
，它被定義為薄膜中固體部分的體積與總體積之比。所以它是一個(gè)描述薄膜疏松程度的物理量
。
隨著離子鍍膜技術(shù)的發(fā)展
，諸如離子輔助淀積(IAD)，反應(yīng)離子鍍(RIP)和離子束濺射(IBS)等
，薄膜的聚集密度得到了顯著的提高，甚至已經(jīng)有實(shí)驗(yàn)報(bào)道
，有些薄膜的聚集密度大于1
。這意味著薄膜的密度比自然界中的大塊材料的密度還要高，原因是在高聚集密度的薄膜中
，常常呈現(xiàn)出較大的壓應(yīng)力
，致使薄膜具有更高的聚集密度。但是
，即使薄膜的聚集密度大于1，濾光片中心波長(zhǎng)仍會(huì)出現(xiàn)漂移
。已經(jīng)認(rèn)識(shí)到
，影響薄膜濾光片中心波長(zhǎng)漂移的不僅是聚集密度，而且還有薄膜與基板的溫度折射率系數(shù)和熱膨脹系數(shù)
。所以濾光片的中心波長(zhǎng)漂移可以簡(jiǎn)單地表示為Δλ=薄膜空隙吸潮引起的漂移+溫度折射率變化引起的漂移+熱膨脹引起的漂移
。

顯然

，當(dāng)采用離子技術(shù)使聚集密度提高到1時(shí)
，吸潮引起的中心波長(zhǎng)漂移已可忽略不計(jì)
，而其他兩種因素上升為主要因素。本文僅從一般工藝出發(fā)
，著重考察一下TiO2/SiO2組成的三腔濾光片的光學(xué)穩(wěn)定性與上述三種因素的關(guān)系
。實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示，在可見(jiàn)光區(qū)域
，對(duì)于聚集密度約為0.92的膜系，這三種因素中
，吸潮引起的中心波長(zhǎng)最大
，數(shù)量級(jí)在10 nm左右。對(duì)于膠合的膜系來(lái)說(shuō)
，膜系空隙中水汽折射率隨溫度的上升而下降引起的中心波長(zhǎng)短移大約在1×10-2nm/℃量級(jí)
。而熱膨脹引起的漂移大約在1×10-3nm/℃量級(jí)




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